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• W2034372718 abstract "An analysis is made of forced-convection film boiling in stagnation flow of subcooled liquids. The role of liquid viscosity in film boiling is determined by postulating the existence of a hydrodynamic boundary layer superposed on potential flow and using a perturbation technique. The viscous boundary layer due to shear stress at the vapor-liquid interface is shown to perturb the velocity field only slightly at large liquid subcooling. While the inviscid solution cannot be used to describe liquid motion when the liquid temperature is near its saturation temperature, the vapor is found to move only under the influence of the potential flow pressure distribution, thereby eliminating the coupling between the liquid boundary layer and vapor film without any significant errors in the heat-transfer problem. A rational interpolation formula between these two limiting cases leads to a simple expression for the film boiling heat transfer incorporating the major effects of wall superheat and liquid subcooling. The applicability of this formula to subcooled film boiling from a sphere or a cylinder is demonstrated. On analyse l'ébullition en film au point d'arrêt dans les liquides sous-refroidis. Le rôle de la viscosité du liquide dans l'ébullition en film est déterminé en admettant l'existence d'une couche limite hydrodynamique superposée à l'écoulement potentiel et en utilisant une technique de perturbation. La couche visqueuse due à la contrainte tangentielle à l'interface vapeur-liquide perturbe le champ des vitesses légèrement, seulement aux forts sous-refroidissements du liquide. Alors que la solution à viscosité nulle ne peut être utilisée pour décrire le mouvement du liquide quand la température du liquide est proche de sa température de saturation, la vapeur se meut seulement sous l'influence du champ de pression de l'écoulement potentiel, éliminant le couplage entre la couche limite du liquide et le film de vapeur sans erreur appréciable dans le problème du transfert thermique. Une formule d'interpolation rationnelle entre ces deux cas limite conduit à une expression simple pour le transfert thermique accompagnant l'ébullition, en tenant compte des effets principaux de la surchauffe de la paroi et du sous-refroidissement du liquide. On démontre l'applicabilité de cette formule à l'ébullition en film à partir d'une sphère ou d'un cylindre. Filmsieden bei erzwungener Konvektion in der Stauströmung unterkühlter Flüssigkeiten wird untersucht. Mittels eines Störungsansatzes wird unter Voraussetzung der Existenz einer der Potentialströmung überlagerten hydrodynamischen Grenzschicht der Einfluβ der Flüssigkeitsviskosität auf das Filmsieden bestimmt. Es wird gezeigt, daβ die durch die Schubspannung an der Dampf-Flüssigkeits-Grenzfläche bedingte Reibungs-Grenzschicht bei groβer Flüssigkeits-Unterkühlung das Geschwindigkeitsfeld nur geringfügig stört. Während zur Beschreibung der Flüssigkeitsbewegung die reibungsfreie Lösung nicht verwendet werden kann, wenn die Flüssigkeit annähernd Sättigungstemperatur hat, ist die Dampfbewegung nur von der Potentialströmungs-Druckverteilung abhängig. Dadurch ergibt sich ohne wesentliche Fehler bezüglich der Wärmeübertragung eine Entkopplung zwischen der Flüssigkeitsgrenzschicht und dem Dampffilm. Eine zweckmäβige Interpolationsformel zwischen diesen beiden Grenzfällen führt auf einen einfachen Ausdruck für den Wärmeübergang beim Filmsieden in Abhängigkeit von den Haupteinfluβgröβen der Wandüberhitzung und der Flüssigkeitsunterkühlung. Die Anwendbarkeit dieser Beziehung auf unterkühltes Filmsieden an einer Kugel oder einem Zylinder wird gezeigt. Пpoвeдeн aнaлиз плiнoчнoгo кипeния нeдoгpeтoй жидкocти в кpитичecкoй зoнe пpи вынyждeннoй кoнвeкции. Bлияниe вязкocти жидкocти нa плiнoчнoe кипeниe oпpeдeляeтcя c пoмoщью пpeдпoлoжeния o нaличии гидpoдинaмичecкoгo пoгpaничнoгo cлoя, нaлoжeннoгo нa пoтeнциaльнoe тeчeниe, и иcпoльзoвaния мeтoдa вoзмyщeний. Пoкaзaнo, чтo в cилy нaличия cдвигoвoгo нaпpяжeния нa пoвepчнocти paздeлa пap-жидкocть пoгpaничный cлoй тoлькo нeзнaчитeльнo вoзмyщaeт пoлe cкopocти пpи бoльшич знaчeнияч нeдoгpeвa жидкocти. Xoтя для oпиcaния тeчeния жидкocти в cлyчae, кoгдa ei тeмпepaтypa пpиближaeтcя к тeмпepaтype нacыщeния, нeльзя иcпoльзoвaть peшeниe для нeвязкoгo cлyчaя, нaйдeнo, чтo пap движeтcя тoлькo пoд влияниeм pacпpeдeлeния дaвлeния в пoтeнциaльнoм пoтoкe, чтo пoзвoляeт, бeз внeceния cyщecтвeнныч пoгpeшнocтeй в зaдaчy o тeп л oпepeн oce, paccмaтpивaть oтдeльнo пoгpaничный cлoй жидкocти и пapoвyю плiнкy. Иcпoльзoвaниe paциoнaльнoй интepпoляциoннoй фopмyлы для oпиcaния этич двyч пpeдeльныч cлyчaeв пoзвoляeт пoлyчить пpocтoe выpaжeниe для тeплoпepeнoca пpи плiнoчнoм кипeнии, кoтopoe yчитывaeт тaкиe ocнoвныe эффeкты, кaк пepeгpeв cтeнки и нeдoгpeв жидкocти. Пoкaзaнa пpимeнимocть фopмyлы к cлyчaю плiнoчнoгo кипeния c нeдoгpeвoм нa шape или цилиндpe." @default.
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