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• W2043200123 abstract "An analytical study is performed to examine the heat- and mass-transfer characteristics of natural convection flow along a vertical cylinder under the combined buoyancy force effects of thermal and species diffusion. The analysis is restricted to processes in which the diffusion-thermo and thermo-diffusion effects as well as the interfacial velocities arising from species diffusion are negligible. The surface of the cylinder is either maintained at a uniform temperature/concentration or subjected to a uniform heat/mass flux. Among the major parameters of the problem are curvature of cylinder, Prandtl and Schmidt numbers, thermal and concentration Grashof numbers, and the relative buoyancy force effect between species and thermal diffusion. Numerical results are obtained and presented for species diffusion of interest in air and water. For both heating/diffusing conditions, the local wall shear stress, the local Nusselt number, and the local Sherwood number increase with increasing curvature of the cylinder. In addition, the first two quantities are found to increase and decrease as the buoyancy force from species diffusion assists and opposes, respectively, the thermal buoyancy force. The mass-transfer parameter or the local Sherwood number is enhanced as the thermal buoyancy force increases. Finally, the combined buoyancy force from thermal and species diffusion provides larger Nusselt and Sherwood numbers for uniform surface heat/mass flux than for uniform wall temperature/concentration. Dans un √©tude analytique, on consid√®re le transfert de chaleur et de masse pour un √©coulement de convection naturelle le long d'un cylindre vertical, sous l'effet combin√© de la diffusion thermique et des esp√®ces. lanalyse est r√©duite au cas o√Ļ les effets de la thermodiffusion aussi bien que des vitesses interfaciales provenant de la diffusion des esp√©ces sont n√©gligeables. La surface du cylindre est soit √† temp√©rature/concentration uniforme soit √† flux de chaleur/masse uniforme. Parmi les param√®tres principaux, on note la courbure du cylindre, les nombres de Prandtl et de Schmidt, les nombres de Grashof thermique et massique et l'effet relatif des forces dues √† la diffusion de chaleur et de masse. Des r√©sultats num√©riques sont pr√©sent√©s pour la diffusion desp√®ces dans l'air et dans l'eau. Pour les deux conditions de chauffage et de diffusion, la tension pari√©tale locale, les nombres de Nusselt et de Sherwood locaux croissent avec la courbure du cylindre. De plus, les deux premi√®res grandeurs augmentent ou diminuent selon que la force d'Archim√®de d√Ľe √† la diffusion massique assiste ou s'oppose √† celle d√Ľe √† la diffusion thermique. Ce parametre de transfert massique ou le nombre de Sherwood local est augment√© lorsque la force d'origine thermique croit. Enfin, les forces combin√©es d'origine thermique et massique conduisent √† des nombres de Nusselt et de Sherwood plus grands pour les conditions surfaciques de flux thermique/massique uniforme que pour les conditions de temp√©rature/concentration uniforme. Eine analytische Untersuchung wird durchgef√ľhrt, um das W√§rme- und Stoff√ľbergangsverhalten bei freier Konvektions-str√∂mung entlang eines vertikalen Zylinders unter den kombinierten Einfl√ľssen der Auftriebsdkr√§fte von W√§rmeleitung und Diffusion zu analysieren. Die Analyse ist auf Vorg√§nge beschr√§nkt, bei denen sowohl die Diffusionsthermo- und Thermodiffusions-Effekte, als auch die Grenzfl√§chengeschwindigkeiten infolge der Stoffdiffusion vernachl√§ssigbar sind. Die Oberfl√§che des Zylinders wird entweder auf gleichm√§ő≤iger Temperatur bzw. Konzentration gehalten, oder einer gleichm√§ő≤igen W√§rme- bzw. Massenstromdichte unterworfen. Die Hauptparameter des Problems sind Kr√ľmmung des Zylinders, Prandtl- und Schmidt-Zahlen, thermische und konzentrationsbezogene Grashof-Zahl und das Verh√§ltnis zwischen den thermisch und konzentrationsbedingten Auftriebskrafteffekten. Zahlenm√§ő≤ige Ergebnisse werden erhalten und f√ľr den interessierenden Bereich der Stoffdiffusionen in Wasser und Luft angegeben. Sowohl bei Heizungs-wie auch bei Diffusionsbedingungen nehmen die √∂rtliche Wandschubspannung, die √∂rtliche Nusselt-Zahl und die √∂rtliche Sherwood-Zahl mit zunehmender Kr√ľmmung des Zylinders zu. Auő≤erdem wurde gefunden, daő≤ die ersten zwei Gr√∂ő≤en zu- oder abnehmen, je nachdem die Auftriebskraft infolge der Stoffdiffusion die thermische Auftriebskraft unterst√ľtzt oder ihr entgegengerichtet ist. Der Stoff√ľbergangsparameter oder die √∂rtliche Sherwood-Zahl wird mit zunehmender thermischer Auftriebskraft gr√∂ő≤er. Schlieő≤lich liefert die kombinierte Auftriebskraft durch W√§rmeleitung und Stoffdiffusion f√ľr gleichm√§ő≤ige W√§rme- bzw. Stoffstromdichten an der Oberfl√§che gr√∂ő≤ere Nusselt- und Sherwood-Zahlen als f√ľr gleichf√∂rmige Wandtemperaturen bzw. Wandkonzentrationen. –üpo–≤e–īeH aHa–Ľ–ł–∑ —āe–Ņ–Ľo- –ł –ľaccoo–Ī–ľeHH—č—á —áapa–ļ—āep–łc—ā–ł –ļec—āec—ā–≤eHHo-–ļoH–≤e–ļ—ā–ł–≤Ho–≥o —āe—áeH–ł—Ź –≤–īo–Ľ—Ć –≤ep—ā–ł–ļa–Ľ—ĆHo–≥o —Ü–ł–Ľ–łH–īpa –Ņp–ł co–≤–ľec—āHo–ľ –īe–Ļc—ā–≤–ł–ł –Ņo–ī—ä√ę–ľH—č—á c–ł–Ľ, o–Īyc–Ľo–≤–ĽeHH—č—á –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łe–Ļ —āe–Ņ–Ľa –ł –≤e—Čec—ā–≤a. AHa–Ľ–ł–∑ o–≥paH–ł—áeH –Ņpo—Üecca–ľ–ł, –≤ –ļo—āop—č—á –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łoHH—č–Ļ —āep–ľo—ć—Ą—Ąe–ļ—ā –ł —āep–ľo–ī–ł—Ą—Ąy–∑–łoHH—č–Ļ —ć—Ą—Ąe–ļ—ā, a —āa–ļ–∂e –≤e–Ľ–ł—á–łHa c–ļopoc—ā–ł Ha –Ņo–≤ep—áHoc—ā–ł —Ü–ł–Ľ–łH–īpa, o–Īyc–Ľo–≤–ĽeHHa—Ź –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łe–Ļ –≤e—Čec—ā–≤a, –ŅpeHe–Īpe–∂–ł–ľo –ľa–Ľ—č. –üo–≤ep—áHoc—ā—Ć —Ü–ł–Ľ–łH–īpa –ł–Ľ–ł Ha—áo–ī–ł—āc—Ź –Ņp–ł –Ņoc—āo—ŹHHo–Ļ —āe–ľ–Ņepa—āype-–ļoH—ÜeH—āpa—Ü–ł–ł –ł–Ľ–ł –Ņo–ī–≤ep–∂eHa –īe–Ļc—ā–≤–ł—é o–īH opo–īHo–≥oo–īHopo–īHo–≥o —āe–Ņ–Ľo–≤o–≥o-–ľacco–≤o–≥o –Ņo—āo–ļa. ocHo–≤H—če –Ņapa–ľe—āp—č –∑a–īa—á–ł –≤–ļ–Ľ—é—áa–Ľ–ł –ļp–ł–≤–ł–∑Hy —Ü–ł–Ľ–łH–īpa, —á–łc–Ľa –üpaH–ī—ā–Ľ—Ź –ł –®–ľ–ł–ī—āa, —āe–Ņ–Ľo–≤oe –ł –ļoH—ÜeH—āpa—Ü–łoHHoe —á–łc–Ľa –ďpac–≥o—Ąa, a —āa–ļ–∂e o—āHo—ąeH–łe –Ņo–ī—ä√ę–ľH—č—á c–ł–Ľ, o–Īyc–Ľo–≤–ĽeHH—č—á –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łe–Ļ –≤e—Čec—ā–≤a –ł —āe–Ņ–Ľa. –üo–Ľy—áeH—č —á–łc–ĽeHH—če pe–∑y–Ľ—Ć—āa—ā—č –ī–Ľ—Ź –ī–ł—Ą—Ąy–∑–ł–ł _–≤ –≤o–∑–īy—áe –ł –≤o–īe. –öa–ļ –ī–Ľ—Ź —āe–Ņ–Ľo–≤—č—á, —āa–ļ –ł –ī–Ľ—Ź –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łoHH—č—á –≥paH–ł—áH—č—á yc–Ľo–≤–ł–Ļ, –∑Ha—áeH–ł—Ź –Ľo–ļa–Ľ—ĆHo–≥o Ha–Ņp—Ź–∂eH–ł—Ź c–ī–≤–ł–≥a Ha c—āeH–ļe, –Ľo–ļa–Ľ—ĆHo–≥o —á–łc–Ľa Hycce–Ľ—Ć—āa –ł –Ľo–ļa–Ľ—ĆHo–≥o —á–łc–Ľa –®ep–≤y–īa y–≤e–Ľ–ł—á–ł–≤a—é—āc—Ź c poc—āo–ľ –ļp–ł–≤–ł–∑H—č —Ü–ł–Ľ–łH–īpa. –öpo–ľe —āo–≥o Ha–Ļ–īeHo, —á—āo –Ņep–≤—če –ī–≤e –≤e–Ľ–ł—á–łH—č –≤o–∑pac—āa—é—ā –ł–Ľ–ł y–ľeH—Ć—ąa—é—āc—Ź –≤ –∑a–≤–łc–ł–ľoc—ā–ł o—ā —āo–≥o, Ha–Ņpa–≤–ĽeHa –Ľ–ł –Ņo–ī—ä√ę–ľHa—Ź c–ł–Ľa, o–Īyc–Ľo–≤–ĽeHHa—Ź –ī–ł—Ą—Ąy–∑–łe–Ļ –≤e—Čec—ā–≤a, –≤ c—āopoHy –īe–Ļc—ā–≤–ł—Ź —āe–Ņ–Ľo–≤o–Ļ –Ņo–ī—ä√ę–ľHo–Ļ c–ł–Ľ—č –ł–Ľ–ł –≤ –Ņpo—ā–ł–≤o–Ņo–Ľo–∂Ho–ľ e–Ļ Ha–Ņpa–≤–ĽeH–ł–ł. –üapa–ľe—āp –ľaccoo–Ī–ľeHa –ł–Ľ–ł –Ľo–ļa–Ľ—ĆHoe —á–łc–Ľo –®ep–≤y–īa –≤o–∑pac—āae—ā –Ņo –ľepe y–≤e–Ľ–ł—áeH–ł—Ź –∑Ha—áeH–ł—Ź —āe–Ņ–Ľo–≤o–Ļ –Ņo–ī—ä√ę–ľHo–Ļ c–ł–Ľ—č. Ha–ļoHe—Ü, –Ņp–ł o–īHo–≤pe–ľeHHo–ľ –īe–Ļc—ā–≤–ł–ł –ī–ł—Ą—Ąy–∑–ł–ł —āe–Ņ–Ľa –ł –≤e—Čec—ā–≤a –∑Ha—áeH–ł—Ź —á–łce–Ľ Hycce–Ľ—Ć—āa –ł –®ep–≤y–īa –ī–Ľ—Ź o–īHopo–īHo–≥o –Ņo—āo–ļa —āe–Ņ–Ľa-–ľacc—č Ha –Ņo–≤ep—áHoc—ā–ł –≤—č—ąe, —áe–ľ –ī–Ľ—Ź –Ņoc—āo—ŹHHo–Ļ —āe–ľ–Ņepa—āyp—č–ļoH—ÜeH—āpa—Ü–ł–ł Ha c—āeH–ļe." @default.
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