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• W2063290422 abstract "The omega phase in pure Zr formed at 300 K under high pressure of 6.0 G Pa was examined using high resolution dark-field electron microscopy and selected area diffraction. Pressurized Zr has a two phase structure consisting of small elongated ellipsoidal ω particles of d ∼- 40–50 Å and l = 100–120 Å which are precipitated in an α matrix. There is a strong resemblance between morphologies of omega originated in either α or β. The principally new orientation relationship between α and ω phase is established. There are three possible orientations (variants) of ω in an α matrix. The basal (0001) plane of α is parallel to {12&#x0304;10}∞ and the [0001]∞ direction coincides with everyone of the three directions of α: [2̄110∞(ω1, [1̄1̄20]∞(ω2) and [1̄21̄0]∞(ω3) with deviations ~ ±5–7°. The atomistic model explaining the data obtained is proposed. The α → ω transformation is regarded as a displacive type. According to the model, every three neighbouring close-packed atomic rows [12&#x0304;10]x are displaced in a basal plane (0001)x on a distance ax4 along [12&#x0304;10]x direction and the next three along the opposite direction [1&#x0304;21&#x0304;0]x and so on. Such displacements accompanied by small shuffles form {12&#x0304;10}∞ planes. The common traits in α → ω and β → ω transformations are also discussed together with possible mechanism of the appearance of linear defects along closepacked rows necessary for displacive transformations in Zr (Ti) and its alloys. Nous avons étudie par microscopie électronique à haute résolution en champ sombre et diffraction d'aires sélectionnées, la phase oméga qui se forme dans le Zr pur sous une pression de 6,0 GPa. Le zirconium sous pression présente une structure biphasée consistant en de petites particules ω en forme d'ellipsoídes allongés avec d ∼- 40–50 Å et 1 = 100–120 Å, précipités dans une matrice a. Il y a une forte ressemblance entre les morphologies des précipités oméga formés à partir de α ou de β. Nous établissons une relation d'orientation entre les phases α et ω connue: II y a trois orientations possibles (variantes) de la phase ω dans la matrice α. Le plan de base (0001) d'α est parallèle à {12&#x0304;10}∞ et la direction [0001]∞ coïncide avec une des trois directions [2̄110]x(ω1), [1̄1̄20]x(ω2) et [1̄21̄0]x(ω3), avec une déviation de l'ordre de ±5 à 7°. Nous proposons un modèle atomique permettant d'expliquer ces résultats. La transformation α → ω est du type transformation par déplacement. Selon ce modèle, trois rangées atomiques denses consécutives [12&#x0304;10]x sont déplacées dans le plan de base (0001)x sur une distance ax4 le long de la direction [12&#x0304;10]x et les trois rangées suivantes dans la direction opposée [1&#x0304;21&#x0304;0]x et ainsi de suite. Nous discutons également les traits communs aux transformations α → ω et β → ω, ainsi qu'un mécanisme possible pour la formation de défauts linéaires le long des rangées denses, nécessaires aux transformations par déplacement dans Zr(ti) et ses alliages. Mittels hochauflösender Elektronenmikroskopie im Dunkelfeld und mittels Feinbereichsbeugung wurde die Omega-Phase, die sich bei 300 K unter hohem Druck in reinem Zirkon bildet, untersucht. Zirkon hat unter Druck eine zweiphasige Struktur, die aus kleinen ellipsoidförmigen ω-Teilchen (Durchmesser d = 40–50 Å, Länge l = 100–120 Å) in einer α-Matrix besteht. Die in den αund β-Phasen entstandenen ω-Phasen ähneln sich stark. Der prinzipiell neue Orientierungszusammenhang zwischen α- und ω-Phase wird ausgemessen. Es gibt drei mögliche Orientierungen (Varianten) der ω-Teilchen in der α-Matrix. Die (0001)-Basisebene von α ist parallel zu {12&#x0304;10} und die Richtung [0001]2 stimmt bis auf ∼- ±5–7° mit einer der drei folgenden Richtungen der α-Phase überein: {2&#x0304;110}x (ω1) 11̄20x(ω2) und {1̄21̄0}(ω3). Zur Erklärung der experimentellen Ergebnisse wird ein Modell vorgeschlagen. Die Umwandlung α → ω wird als displaziv angesehen: jeweils drei benachbarte dichtestgepackte Atomreihen {1210}x werden in der Basisebene (0001)x Über ax4 in der Richtung [12&#x0304;10]x die nächsten drei Ebenen in der entgegengesetzten Richtung [1210]x verschoben, und so weiter. Solche Verschiebungen sind von geringen Unregelmäβigkeiten begleitet und bilden die {12&#x0304;10}x-Ebenen. Die gemeinsamen Merkmale der Umwandlungen α → ω und β → ω werden diskutiert; ebenso mögliche Mechanismen, lineare Defekte parallel zu dichtest gepackten Ebenen zu bilden, die für die displazive Umwandlung in Zr(Ti) und dessen Legierungen notwendig sind." @default.
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